82 
M. Lagally 
der Entstehung nach übereinstimmen. Sie bilden sich gleichzeitig 
und ohne jeden Einfluß der Reibung, während die Kärmän- 
schen Wirbel nacheinander, durch Aufrollen je eines Stückes 
der Prandtischen Wirbelschicht entstehen. Doch ist auch in 
diesem häufigeren Fall die Reibung nach der Ablösung der 
Wirbelschicht ohne weiteren Einfluß, und in gewissen Fällen, 
deren einer von F. Klein') angegeben wurde, kann sich auch 
diese Ablösung ohne Reibung vollziehen. Dagegen scheint zu 
ihrer Ablösung eine periodische Schwingung des Hindernisses 
notwendig zu sein. 
Eine kreisförmige Wirbelschicht. 
p 
Es seien oo viele WirbeP) 
gleichmäßig auf dem Umfang eines 
Kreises vom Radius a verteilt. Die 
auf das Bogenelement ad^ ent- 
fallende Wirbelstärke sei wo 
k die Wirbelstärke bedeutet, die auf 
die Bogenlänge „Eins“ trifft und 
einen endlichen Wert haben soll. 
Diese Wirbelschicht bringt in 
einem Punkt P {x, y) ein Geschwin- 
digkeitspotential 
C , y — <*sir 
1 ) = 
hervor, dessen Wert in den 3 Fällen, daß P auf dem Kreis- 
Wissenschaften zu Göttingen 1911, S. 509 u. f. — Th. v. Karman und 
H. Rubach, Über den Mechanismus des Flüssigkeits- und Luftwiderstandes. 
Physikalische Zeitschrift 1912, S. 49. 
') F. Klein, Über die Bildung von Wirbeln in reibungslosen Flüssig- 
keiten. Zeitschr. für Mathematik und Physik 1910, Bd. 58, S. 259—262. 
Die Bewegung einer endlichen Anzahl von Wirbeln in gleich- 
mäßiger Verteilung auf einem Kreis hat J. J. Thomson, A Treat. on the 
motion of vortex rings, London 1883, untersucht. 
