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M. Lagally 
Dieses Integral wird in zwei Teile zerlegt 
1?0 + -1 >'>0 + 
1>Q — Jt 1?0 — -T V>0 
und im 1. Teil ß = — i?, im 2. Teil ß = ■& — als Inte- 
grationsvariable eingeführt; dabei sollen immer Punkte, die 
zu 31 P symmetrisch liegen, gleichzeitig betrachtet werden. 
Dann wird 
ß = 0 
r sin — a sin — ß) 
J 
— J 
arctff 
(3) 
ß = n 
° r cos d’Q — a cos (i?o — ß) 
dß 
ßz=n 
+ 
Jarctg 
r sin — a sin -}- ß) 
r cos &Q — a cos {&o3- ß) 
dß. 
ß = 0 
Aus der Anschauung oder durch Rechnung erkennt man, dali 
, r sin df. — a sin — ß) 
arctg JT r?r ;v: 
° r cos (/q — a cos (i/ß — ß) 
a sin 4- ß) 
(4) 
ist; also wird 
I . rsin(5»o 
-j- arctg 
= 2 
® r cos — a cos (d^ -j- ß) ” 
J = f2d^dß = 27id^ 
ßio 
folglich das Potential 
5) 
9 ? = 2 A a .-T = 2 A a .-T arctg — 
00 
Außerhalb des Kreises ist also die Strömung die- 
selbe, wie sie ein einzelner Wirbel im Mittelpunkt 
des Kreises, in dem die ganze Wirbelstärke 2/a7i vom 
Umfang des Kreises vereinigt wäre, hervorbringen 
würde. 
3. Wenn r < a ist, wächst 
r sin dn — a sin d 
arctg 
r cos #0 — a cos d 
um 2 Ji, wenn d um 2 n wächst. 
