Zur Theorie der Wirbelschichten. 
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gibt eine Strömung in der positiven Halbebene, die man als 
Strömung längs einer Wand auffassen kann, und zwar 
1. ^>0 99 = — 2 k 7 ix u = — 2X71 
2. y = 0 ff — — Xtix u = — Xtt 
3. ^ < 0 9 ? — 0 M = 0. 
Nimmt man 2 Wirbelschichten von gleicher Wirbeldichte, 
aber entgegengesetzter Drehrichtung, parallel zur x Achse in 
gleichem Abstand ± h, so erhält man ein Geschwindigkeits- 
potential 
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<P 
“f“ 00 -f- oc 
k r arctg da — k f arctg da, 
J ^ X — a J ^ X — a 
— 00 
— 00 
das in den verschiedenen Teilen der Ebene die in folgender 
Übersicht, die auch die Geschwindigkeiten enthält, angegebenen 
Werte besitzt: 
1. 
y > h 
cp = 
k 7 lX-\-k 7 lX = 
0 
w — 0 
2. 
y = Ji 
cp = 
0 kn X = 
knx 
U =■ kn 
3 . 
—h<y<h 
99 = 
knX kn X = 
2 knx 
U = 2 kn 
4 . 
y = —h 
cp = 
knx 0 = 
knx 
u = kn 
5 . 
y <—h 
99 = 
knx — } nx = 
0 
M = 0. 
Geschwindigkeitsverteilung. 
Die Bewegung stellt einen geradlinigen Strahl in 
einer unbegrenzten Flüssigkeit dar, und zwar stellt 
der analytische Ausdruck wieder die am Rand des 
Strahles auftretenden Wirbel als Ursache der Bewe- 
gung hin. Einen solchen Strahl kann man sich dadurch ent- 
