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M. Lagally 
standen denken, dalä man einen sehr langen, von parallelen 
Wänden begrenzten Körper in der Flüssigkeit bewegt. Er 
stellt eine Idealform des Kielwassers dar, von dem ersieh 
vor allem durch seine unendlich große lebendige Kraft unter- 
scheidet, die er infolge der Bewegung eines oo langen Körpers 
vor ihm her besitzt, dessen Fortsetzung er bildet; auf den Zer- 
fall der begrenzenden Wirbelschichten, die in wirklichen Flüs- 
sigkeiten sehr schnell eintritt, soll nachher noch eingegangen 
werden. Auch die Strömung in einem von parallelen Wänden 
begrenzten Kanal von gleichmäßiger Tiefe kann durch obigen 
Ausdruck dargestellt sein. 
Nimmt man noch eine Parallelströmung in der ganzen 
Ebene hinzu, die die Geschwindigkeit des Strahles gerade auf- 
hebt, so erhält man einen unbewegten Flüssigkeitsstreifen in 
gleichmäßig parallel bewegter Flüssigkeit 
9“) 9 ? = A r arctg ^ da — X farctg ^ ^ — 2X7ix. 
t/ CC (X (C ct 
Die so dargestellte Strömung gibt eine Idealform des 
toten Wassers, wie es sich hinter einem oo langen von par- 
allelen Wänden begrenzten Hindernis ausbilden würde. 
Anstelle des Geschwindigkeitspotentials könnte man auch 
die Geschwindigkeitkomponenten berechnen, welche die Wirbel- 
schicht in einem Punkt hervorruft. Man findet für 
10 ) 
u = 
+ 00 
y 
{x — af -h xf 
— 00 
da 
V — 
+ 00 
X — a 
- af + 
da 
ohne nennenswerte Schwierigkeit die schon bekannten Werte 
wieder. 
