Zur Theorie der Wirbelschichten. 
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Für die Auswertung zerlegt man das Integral in 2 Teile 
F. fl Je 
= cos 
0 
0 
Das erste der beiden Integrale wird Null; also ist 
= — E fl Ti 71 sin Je x . 
Es tritt also eine longitudinale Geschwindigkeit auf, 
I deren Größe dem transversalen Ausschlag proportional 
} ist. Sie ist auf diejenigen Stellen der Wirbelschicht hinge- 
I richtet und bewirkt dort eine Verdichtung der Wirbel- 
teilchen, wo die strömende Flüssigkeit die ursprüngliche Lage 
i der Wirbelschicht in der Richtung von der konvexen zur kon- 
« kaven Seite überschreitet. 
Man kann nun nach der Gestalt fragen, die die Wirbel- 
schicht infolge der longitudinalen Bewegung der Teilchen an- 
I nimmt. War 
2/ = £ sin li 
die ursprüngliche Gleichung der gestörten Wirbelschicht, so 
. wird für jedes Wirbelteilchen y ungeändert bleiben, dagegen 
wird die Abszisse zur Zeit dt den Wert 
X = Xq-\- Uf^Öt 
annehmen. Führt man also 
Xq = X — Uf^öt = X -\- E fiJtTi sin TiX^öt = X -f- filcTiy öt 
ein, so wird 
y = £ sin Ä (a; fiJcTiy dt) 
: die Gleichung der Wirbelschicht zur Zeit dt in impliziter 
I Form. Entwickelt man nach Potenzen von dt 
