über die analytische Darstellung etc. 
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Man konstruiere nunmehr um die Strecke (a, x') als Achse 
eine Figur, die zu der vorhergehenden, durch die Gleichungen 
1 
fl ')r 
^ = ^= 1 — 0 <a<l; «1 = 1 
bestimmten Figur ähnlich ist. Dabei soll das Ähnlichkeits- 
Verhältnis gleich x‘ — a' sein und es sollen die Punkte a und x‘ 
den Punkten 0 und 1 entsprechen. Dann erhält man die Kurve, 
die X vermöge der Substitution 
n 'it 
(26) X — a = {x‘ — a) 3 -^ 
^ ^ ^(1 — ßu)'^ 
beschreibt, wenn u den Kreis um den Anfangspunkt mit dem 
Radius 1 durchläuft. Diese Kurve, die zur Geraden (a, x') sym- 
metrisch ist, nähert sich der Strecke (a, x‘), wenn a nach 0 
konvergiert. 
Es möge nun auf folgende Weise ein Stern Hr, erzeugt 
werden: Auf jedem von a ausgehenden Halbstrahl lassen wil- 
den Punkt x‘ bis zur ersten Lage ^ gleiten, bei welcher die 
dem Punkte x' entsprechende Figur (26) durch einen Begren- 
zungspunkt des Hauptsternes geht. 
Macht der Halbstrahl eine volle Umdrehung um a, so 
erzeugt die jeder dieser Lagen entsprechende Strecke (a, |) den 
Stern Ha. Man sieht, wenn a nach Kuli konvergiert, daß der 
Punkt dem auf dem Strahle gelegenen Begrenzungspunkte 
von A beliebig nahe kommt, sofern der Begrenzungspunkt im 
Endlichen liegt. Liegt er im Unendlichen, so kann für ge- 
nügend kleines a der Punkt | beliebig weit von a entfernt 
sein. Mit anderen Worten, ist A ein beliebiger innerhalb A 
gelegener endlicher Bereich, so kann man a stets so klein wählen, 
daß Ha den Bereich A in seinem Innern enthält. 
