Die Lösung d. Spannungsaufgabe f. d. Ausnahniefachwevk. 
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stellun«? vergleicht. Jedenfalls darf daher für die weitere Unter- 
O O 
suchung vorausgesetzt werden, dah der Wert des zweiten Dif- 
ferentialquotienten von l nach 99 für die x\nfangsstellung des 
Mechanismus bereits ermittelt sei. Er ist dann als eine be- 
kannte konstante Grölse anzusehen, für die weiterhin die Be- 
zeichnung Cq gebraucht werden soll. Die vorige Gleichung 
ist dann kürzer 
= ( 1 ) 
zu schreiben. 
Bisher war angenommen, daß die Stablängen . . .Jk 
konstant bleiben sollten. Jetzt setze ich aber voraus, daß 
nicht nur der Winkel eine Änderung um Acp erfahren soll, 
sondern daß zugleich auch alle Stäbe des Mechanismus ihre 
Längen um beliebige kleine Größen zl?j, . . . Al^ ändern 
sollen. Die augenblickliche Gestalt und Stellung des Mecha- 
nismus wird dann durch die voneinander unabhängigen Ver- 
änderlichen 97, Zj, Z^ . . . h beschrieben und der Abstand Z 
der Endknotenpunkte des aus dem Ausnahmefachwerk heraus- 
genommenen Hauptstabs ist als eine Funktion aller dieser 
Variabein aufzufassen. Nachher sollen unter den JZj u. s. f. 
elastische Längenänderungen der Stäbe verstanden werden, die 
nach dem, was vorher besprochen wurde, und mit demselben 
Rechte wie bei der Spannungsberechnung für die gewöhn- 
lichen statisch unbestimmten Fachwerke mit genügender An- 
näherung als unendlich klein angesehen werden dürfen. Hier- 
nach ist die Änderung von Z, die zu einer solchen Änderung zlZ, 
von Zj gehört, wenn dabei die anderen unabhängigen Veränder- 
lichen als konstant angesehen werden, 
( 2 ) 
ZU setzen. Der Differentialquotient von Z nach Z, verschwindet 
nämlich, wie wir nachher noch sehen werden, im allgemeinen 
nicht; in der Kegel wird vielmehr Al mit JZ, von ungefähr 
gleicher Größenordnung sein. Von der Beifügung eines Avei- 
teren Gliedes in der Taylorschen EntAvickelung mit dem Fak- 
tor Al\ darf daher abgesehen werden. 
