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A. Föppl 
schreibeu. — Es bleibt jetzt nur noch übrig, die beiden Glei- 
chungen (8) und (10) nach den Unbekannten X und J(p auf- 
zulösen. Man findet 
X = 
/1 9 ? = 
jl'Ps'f 
‘Ic^Sn^r 
2Zu^r- XPs' 
cl 
( 11 ) 
( 12 ) 
womit die Aufgabe gelöst ist, da alle auf den rechten Seiten 
beider Gleichungen vorkommenden Größen nach den darüber 
früher gemachten Bemerkungen als bereits bekannt anzusehen 
sind, und die übrigen Spannungen aus Gl. (7) folgen, nach- 
dem X berechnet ist. 
Ein besonderer Fall tritt ein, wenn die Lasten P so ge- 
geben sind, daß für sie 
XPs‘ = 0 (13) 
wird. Dann erhält man nach den vorhergehenden Gleichungen 
sowohl X als A(p gleich Null. Das ist indessen nicht wört- 
lich zu nehmen. Vielmehr muß man dieses Rechenergebnis 
dahin deuten, daß X keineswegs, wie bei der Ableitung der 
Formeln vorausgesetzt war, sehr viel größer wird, als die 
Lasten P sind. Die in Gl. (7) ausgesprochene Näherungs- 
annahme verliert daher in diesem Falle ihre Gültigkeit und 
damit fallen auch alle Folgerungen, die daraus gezogen wurden. 
Nur wenn XPs' von Null so viel verschieden ist, daß das mit 
diesem Werte nach Gl. (11) berechnete X bedeutend größer 
ausfällt, als jede der Lasten P, sind die Gleichungen (11) und 
(12) überhaupt anwendbai'. 
Übrigens ist der durch Gl. (13) gekennzeichnete Belastungs- 
fall schon früher näher untersucht und die Spannungsaufgabe 
für ihn bereits gelöst worden. Er ist von der Art, daß der 
durch Herausnahme des Hauptstabs erhaltene Mechanismus 
unter dem Einflüsse der Kräfte im Gleichgewicht bleibt, ohne 
daß dabei eine Spannung X mitzuwirken braucht. Anderer- 
seits kann man aber für das Ausnahmefachwerk auch unend- 
