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0. Frank 
Hierin ist F die Volumverrückung der Flüssigkeit. Die 
weitere Entwicklung ist folgende : 
Vn^ JT = Fe — Alex 
bzw. Alex sinÄF = F(e — n^M“) = QAQ,o?,leL{e — 
Lösung : 
tan leL = 
Q{e — Al') 
Q{e — le^cUr) 
lex 
worin c die Schallgeschwindigkeit (adiabatisch oder isotherm) 
ist. Man hat das Gefühl, daß dieses System sich wie ein 
System von 2 Freiheitsgraden verhalten kann. Ich habe auf 
Grund dieser Annahme früher eine angenäherte Berechnung 
durchgeführt, die ich hier nicht aufnehme, da sie keine prin- 
zipielle Bedeutung hat. Es hat sich gezeigt, daß sie hin- 
reichend genau ist. Ich habe sie nämlich an einem Experiment 
erprobt, das die Anregung zu diesen Berechnungen gegeben. 
Die Richtigkeit der oben angegebenen Gleichung (vgl. 3 f) für 
die Schwingung einer Flüssigkeitssäule unter der Einwirkung 
einer Membran war angezweifelt worden. Von den Kritikern 
ausgeführte Versuche sollten dartun, daß ein solches System 
überhaupt keiner Regel folgt und die Schwingungen ganz un- 
regelmäßigen schwebungsartigen Charakter tragen. Ich hatte 
den Verdacht, daß bei diesen Experimenten Luftsäulen ange- 
hängt waren, und habe experimentell gezeigt, daß dann ähn- 
liche Schwingungen auftreten , wie sie der Flüssigkeitssäule 
allein zugeschrieben waren. Läßt man die Luftsäule weg, so 
resultieren schwebungsfreie Schwingungen mit bestimmtem De- 
krement, deren Zahl bis auf 1 — 2°/o nach der obigen Formel (3f) 
zu berechnen ist. Fügt man die Luftsäule an, so können 
Schwebungen auftreten, die sich nach der an genäherten Formel 
gut berechnen lassen. Das System stellt sich damit in der 
Hauptsache als ein lose gekoppeltes von 2 Freiheitsgraden dar. 
Dies muß sich nun auch aus der genauen Formel ergeben. 
In der Tat stimmt die Berechnung nach der genauen Formel 
noch um 3— 4°/o besser mit der Beobachtung und zwar in 
der korrekten Richtung (vgl. Rayleigh, Art. 88, 89). Stellt 
