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O. Frank 
wie der Radius des Sektor hat, an Inhalt größer als der Sektor. 
Es muß also seine Schwingungszahl kleiner sein als diejenige 
des Kugelsektors. Unsere Beziehung ergibt aber die gleiche 
Schwingungszahl wie die für den Kugelsektor streng, d. h. für 
eine wirbelfreie Bewegung abgeleitete Formel, also für den Konus 
eine zu hohe Schwingungszahl. Sie ist nur richtig für einen 
Konus von kleiner Öffnung. Man darf so wohl schließen, daß 
die Differentialgleichung für enge Röhren richtig ist, streng 
wahrscheinlich für Stromröhren. Eine spätere Diskussion wird 
dies zu erweisen haben. Aber ich habe gar keinen Zweifel, 
daß der Geltungsbereich der Differentialgleichung sehr weit 
reicht. Früher angestellte Experimente erweisen dies.ö Wir 
haben in eine Röhre von mehrmals plötzlich wechselndem 
Querschnitt Flüssigkeit unter dem Einfluß einer Membran 
schwingen lassen. Die Schwingungszabl wurde so berechnet, 
als ob die Flüssigkeitsbewegung parallel den Wänden erfolgte, 
die Stromlinien an den Querschnittsveränderungen also unter- 
brochen wurden. Die Abweichung der Beobachtung von der 
Rechnung war, trotzdem der Fall extrem gelagert war, 
äußerst gering. 
Es fragt sich nun, ob es nicht möglich ist, diese Ab- 
weichung irgendwie zu schätzen. Hier scheint mir zunächst 
ein Weg gegeben durch Benutzung einer Analogie, die Ray- 
leigh für ähnliche Verhältnisse mit der elektrischen Strömung 
gezogen hat.^) Bei der Berechnung der Schwingungszahlen 
von Luftresonatoreu, die aus einem weiten Gefäß mit ange- 
schlossenem Hals bestehen, kommt Rayleigh zu der Über- 
legung, daß für die Schwingungszahl erstens maßgebend ist 
die Kompressibilität der in den Bauch des Resonators einge- 
schlossenen im wesentlichen ruhenden Luft, zweitens die Träg- 
heit der in dem Hals als inkompressibel behandelten Luftsäule. 
Die Trägheit wird bestimmt durch den zweiten Differential- 
quotienten des Flusses nach der Zeit und dui'ch eine von der 
Brömser-Frank-Petter. Zeitschr. f. Biol., 59, S. 232. 
Rayleigh, sound II, S. 181. 
