Anwendung des Prinzips der gekoppelten Schwingungen etc. 313 
1 rfC n^d-o ^ 
(^7^ + 7 r?,- “ ~ S~'^' 
(Nur symmetrische Schwingungen berücksichtigt.) 
Setzt man 
d- p 
so ist die Lösung 
C = ÄJf^{ur) -f BK^{ur). 
Jf, und Kq sind Besselsche Funktionen erster und zweiter Art. 
Die Grenzbedingungen ergeben sich aus folgender Gleichung: 
0 = AJ^{j.ia) -]- BK^{fxa). 
Ferner aus der Bewegungs-Gleichung für die Scheibe selbst. 
Sie lautet, wenn a der Neigungswinkel der meridionalen Schnitt- 
kurve am Rand der Scheibe ist. ^hnSsiaa = Mn^p. Setzt 
man statt sin a die Tangente, so erhält man folgende Gleichung: 
A f, Ji b) + Bjii Ki (,u h) - - [A J, h) BK, Cu 6)]. 
Hieraus : 
r r . . *^0 (/* 
M/ i 
’2b dp 71 
J,{jMb) 
K, (/z u) 
K,{ab) 
Das durch die vorhergehende Gleichung charakterisierte 
System wird bei manchen akustischen Registrierungen ver- 
wendet, so zum Beispiel bei dem von Hermann vorgeschlagenen. 
In ähnlicher AVeise läßt sich auch das AVeißsche Phonoskop 
behandeln oder die von Garten vorgeschlagene Methode, bei 
der eine Seifenmembran mit eingestreutem Eisenspähnchen der 
wesentliche Teil ist. 
11. Kreisförmige in der Mitte mit einer starren 
Scheibe von der Masse 31 verkittete Platte. Die Phono- 
graphen- und Grammophonkapseln sind nach diesem Prinzip 
gebaut. Wenn die in folgendem skizzierte Berechnung zu große 
Schwierigkeiten bieten sollte, dürfte für unseren Zweck auch 
eine angenäherte genügen, die etwa nach dem Schema von 
