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A. Sommerfeld 
Debye^) hat das Plancksche Verfahren auf eine beliebige 
periodische Bewegung von einem Freiheitsgrade ausgedehnt, 
und Ehrenfest^) hat dasselbe angewandt auf den Fall der ein- 
fachen Rotation. Handelt es sich um einen Massenpunkt m, 
der auf dem Kreise vom Radius a gleichförmig rotiert, so ist 
q = (p, T = — (p^, p = m a^<p = konst. 
Die Zustände gleichförmiger Rotation werden in der q, /»-Ebene 
durch Geraden parallel der g- Achse dargestellt ; statt der Ellipsen- 
ringe beim Resonator ergeben sich hier Rechtecke von der 
Grundlinie 2 :rr, dem Zustandsbereich 
der Variabein q = cp, und der Höhe 
derart, daß der Rechteckinhalt 
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wie verlangt gleich h wird. Die 
aufeinander folgenden ausgezeich- 
neten Zustände sind hier also be- 
TlfJl 
stimmt durch p = „ ; an die Stelle 
der diskreten Energieelemente beim 
schwingenden Massenpunkt tritt also beim rotierenden Massen- 
punkt der Bohrsche Ansatz der diskreten Impulselemente. 
Nach diesen vorbereitenden Beispielen wollen wir den 
Quantenansatz allgemein formulieren. Wir denken uns in der 
q, /5-Ebene die Bildkurven einer einfach unendlichen Schar von 
Bahnkurven konstruiert und betrachten die Fläche zwischen 
irgend zweien der Bildkurven. Sind die Bildkurven geschlos- 
') Vorträge über die kinetische Theorie der Materie, 1913, p. 27. 
2) Deutsche Physik. Ges., 1913, p, 451. Verf. beschreibt in den 
Gl. (7) und (8) die Figur so, als ob sie aus dem Nullpunkt und den 
Streckenpaaren bestände, wobei der Nullpunkt der Rotation Null 
entsprechen würde. Es ist offenbar naturgemäßer, die Rotation Null 
ebenfalls durch die Strecke — -t bis -|- -i darzustellen, wie es in unserer 
Fig. 1 geschieht, da die Orientierung des Massenpunktes bei der Rotation 
Null beliebig ist. 
a b(o für Ellipse 
Fig. 1 
