Zur Theorie der Balmerschen Serie. 
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geschwindigkeit (o definierte, nur kinematisch bestimmte Größe 
dem Quantenansatz unterwerfen müssen. Dieser Unterschied 
ist wesentlich für die Beurteilung der im folgenden Paragraphen 
zu besprechenden Schwierigkeit. Der Zusammenhang zwischen 
p und CO ist der folgende : 
p = mahw = ma^Y\ — e^co 
(cc, b = große und kleine Hauptachse der Ellipse, s = nume- 
rische Exzentrizität, a 6 co = doppelte Fläche der Ellipse, ge- 
teilt durch Umlaufszeit, also — mittlere Flächengeschwindig- 
keit). Soviel ich sehe, ist Herr Bohr geneigt,^) nicht die Größe 
2 Tip, sondern 
(la) 27imar ü) = ■ ^ = nn 
ZU setzen, wodurch die hervorzuhebende Schwierigkeit aller- 
dings scheinbar vermieden wird. Abgesehen von der allge- 
meinen Folgerichtigkeit des quantentheoretischen Standpunktes 
in unserem Ansatz (l) und der künstlichen Bevorzugung der 
großen Achse a in dem Ansatz (la) werde ich zu Gunsten des 
Ansatzes (1) in § 4 den Fall der kreisförmigen Rotation von 
Elektron und Kern um ihren gemeinsamen Schwerpunkt heran- 
ziehen, der Bohr zu der bedeutenden, inzwischen experimentell 
bestätigten Entdeckung der Abhängigkeit der Rydbergschen 
Konstanten N vom Atomgewicht des fraglichen Elementes ge- 
führt hat. In diesem Falle kommt man zu dem von Bohr 
vorhergesagten tatsächlichen Wert von N vollkommen unge- 
zwungen, wenn man die Flächenkonstante p, d. h. den Gesamt- 
impuls von Elektron und Kern, nicht eine aus Abstand und 
Umlaufsgeschwindigkeit gebildete kinematische Größe gleich 
einem vielfachen von h setzt. 
Ich vermute dieses nach den allgemeinen Erörterungen zu Be- 
ginn seiner ersten Arbeit, Phil. Mag. 26, pag. 3, wo alle Bewegungs- 
Elemente durch a und w dargestellt werden. Eine ausdrückliche For- 
mulierung des Ansatzes (la) habe ich bei Bohr nicht gefunden. 
