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A. Sommerfeld 
Es sei schon hier bemerkt, daß die Anwendung des Quanten- 
ansatzes auf die einzelne Zustandskoordinate cp nach dem Vor- 
angehenden zwar nahe liegt, aber eine neue Hypothese enthält. 
Bei dem Planckschen Oscillator oder der einfachen Rotation 
haben wir nur einen Freiheitsgrad und können bezüglich der 
Berechnung des Phasenintegrals nicht im Zweifel sein. Bei 
der Keplerschen Bewegung dagegen haben wir zwei Freiheits- 
grade; die Begriffsbestimmung des Phasen integrals ist daher 
hier nicht mehr eindeutig. Inwiefern unser Ansatz vom 
Koordinatensystem unabhängig ist, wollen wir später erörtern. 
§ 2. Die Energie der Keplerschen Bewegung. 
Bekanntlich benutzt die Bohrsche Theorie noch an einer 
anderen Stelle einen Quantenansatz, indem sie die ermittierte 
Schwingungszahl durch die Energiedifferenz des Überganges 
aus der ursprünglichen in die spätere Bahn des Elektrons 
ausdrückt : 
(II) hv=W„-Wr, 
Ich glaube, daß diese Verwendung der Quantentheorie, trotz 
ihrer außerordentlichen Leistungsfähigkeit in Hinsicht auf das 
Kombinationsprinzip der Spektrallinien, doch nur provisorisch 
ist. Um z. B. beim Zeeman-Effekt die scharfe Polarisation 
der Zerlegungslinien zu erklären, wird es nötig sein, den 
Übergang im Einzelnen zu verfolgen und sich nicht zu be- 
gnügen mit einer pauschalen Energiebilanz. Um dieses Ziel 
zu erreichen, müßten ganz neue Gesetze der Mechanik gefunden 
werden. Handelt es sich doch in der gewöhnlichen Mechanik 
stets um Vorgänge, bei denen Energie und Impuls im Prinzip 
erhalten bleiben, hier dagegen um Übergänge, bei denen Energie 
und Impuls in charakteristischer Weise abgeändert werden. 
Um den Bohrschen Ansatz (II), dem wir uns natürlich 
einstweilen anschließen müssen, verwenden zu können, müssen 
wir die Energie der Keplenschen Bewegung durch die Flächen- 
konstante p und die Exzentrizität e ausdrücken. Wir könnten 
uns hierbei auf wohlbekannte Tatsachen der Mechanik stützen. 
