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A. Sommerfeld 
Nach Gl. (12) ist aber = p = konstant, nach 
Gl. (13) überdies = dp. Daraufhin wird die erste Zeile 
von (16) identisch mit 2jip = nh oder mit Rücksicht auf (13 a) 
fXQ^p = nh. 
(17) 
Andererseits formen wir die zweite Zeile von (16) durch 
die Schwerpunktsbeziehungen (13 a) um. Wir erhalten 
S Pr dr ^ PjidR = ju- ^ gdg = n'h. 
Diese Gleichung entspricht genau dem Ansatz (9) des 
vorigen Paragraphen mit dem einzigen Unterschiede, daß p 
und Q an die Stelle von ni und r getreten sind. In dem- 
selben Sinne entspricht Gl. (17) der Quantenbedingung für die 
frühere einzige azimutale Koordinate p. Die weitere Ausrech- 
nung läuft daher genau so wie im vorigen Paragraphen, wo- 
bei man die Ellipsengleichung für die Relativbewegung g zu 
Grunde zu legen hat. Das Resultat wird durch Gl. (11) für 
die Exzentrizität und, wie verlangt, durch die Gl. (III) und 
(IV) für die Energie und die Serienformel dargestellt, bei 
abgeändertem N. 
Der Ansatz (16) läßt sich auch von folgendem Stand- 
punkte aus begründen. Man wähle von den beiden Koordi- 
naten r, R die eine, z. B. r, aus als diejenige, durch die wir 
die Dynamik unseres Systems beschreiben wollen. Dann hat 
man die andere durch die Schwerpunktsgleichung mr = MR 
auf jene zurückzuführen, insbesondere in dem Ausdruck der 
lebendigen Kraft 
-f -k R^ 
