Zur Theorie der Balmerschen Serie. 
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Zu der einmal bevorzugten Koordinate r gehört als Impuls- 
koordinate des Systems, unter T den soeben umgeformten Aus- 
druck verstanden : 
Als Phasenintegral des Systems haben wir jetzt 
sprechen : 
r = m 
anzu- 
Daß dieses Integral mit (18) identisch ist, folgt aus der 
Beziehung (13 a) 
_ M 
~ 31^ m 
der zufolge wir erhalten 
J7>, dr = SQdQ = ^ihdQ. 
Die entsprechende Rechnung unter Bevorzugung von R 
als radialer Systemkoordinate liefert 
^ f + t ) 
^ PRdR = gdg. 
Derselbe Standpunkt (Elimination einer der beiden Koor- 
dinaten, Bevorzugung der anderen) läßt sich auch bei den 
azimutalen Koordinaten einnehmen und führt hier entsprechend 
auf Gl. (17). Unsere Quantenansätze in den Gleichungen (16) 
erscheinen also auch von diesem Standpunkte aus als naturgemäß. 
Schließlich kommen wir nochmals auf den Ausweg zu- 
rück, durch den abgeänderten Quantenansatz (1 a) die Schwierig- 
keit der kontinuierlichen Abhängigkeit der Energie von der 
Exzentrizität zu beseitigen. Wenn dieser Ausweg schon bei 
alleiniger Betrachtung des Elektrons reichlich künstlich er- 
schien, so wird er mit Rücksicht auf die Mitbewegung des 
Kernes noch schwerer gangbar. Im Anschluß an Gl. (la) 
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