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A. iSuiiuiierfeld 
Das Elektron würde hierbei dem Kern unendlich nahe kommen 
und von ihm vermutlich abprallen (vgl. Rutherfords Versuche 
über die Ablenkung der a-Strahlen). Außerdem müßte die 
Geschwindigkeit in dieser Bahn mit der Annäherung an den 
Kern unendlich werden, so daß die bisherigen Rechnungen 
ungültig werden würden und relativistisch zu modifizieren 
wären. Jedenfalls werden wir die Bahn mit n' = 0 als höchst 
problematisch ansehen und dm folgenden nicht mitzählen; in 
den Figuren ist sie punktiert eingetragen. 
Zu den Gl. (21) ist zu bemerken, daß a bei gegebenem 
w + w' fest, h veränderlich ist. Wie es sein muß, gilt nach 
(19) und (21) stets 0<f<l, h<ia. 
n *n'=2 m*m'-3 m*m=^ 
Fig. 3 Fig. 4 Fig. 5 
Wir zählen jetzt die bei den Balmer-Linien maßgebenden 
Fälle auf: 
n n‘ = 2, zwei Möglichkeiten. 
n‘ = 0 , 
w = 2, 
£ = 0 , 
h = a 
n' ~ 1, 
w = 1, 
. = 
2 ' 
2 
(w‘ = 2, 
n ~ 0, 
£ = 0, 
6 = 0 , problematisch ; 
der entsprechende Fall wird im folgenden fortgelassen). 
m -j- m' = 3, drei Möglichkeiten. 
m' — 0, 
m = 3, 
£ == 0, 
6 = 
a 
m‘ = 1, 
m = 2, 
£ = 1^5 
3 ’ 
h = 
9 
m' = 2, 
m= 1 , 
£ = 
3 ’ 
6 = 
1 
3" 
