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A. Sommerfeld 
p-Komp. 
s-Kotnp. 
Gl. (22 a) 
Gl. (22) 
H,, 
3 
2 
4 
6 
tlß 
6 bis 7 
6 bis 7 
6 
8 
Hy 
7 
7 
8 
10 
Hs 
7 bis 8 
7 bis 8 
10 
12 
Einige Linien sind 
von Stark als 
zweifelhaft bezeichnet, 
auch wird von der Möglichkeit gesprochen, daß noch weitere 
lichtschwache Komponenten gefunden werden könnten. Ein 
allgemeiner Parallelismus zwischen der beobachteten und der 
von uns berechneten Linienzahl ist nicht zu leugnen, zumal 
wenn wir den im vorigen Paragraphen aus allgemeinen Gesichts- 
punkten bevorzugten Standpunkt der Gl. (22a) einnehmen. 
Es sind schon verschiedene Erklärungen für den Stark- 
Efifekt vorgeschlagen. Insbesondere stellt eine Formel von 
Bohr^) die Verschiebung der stärksten p-Komponente sehr gut 
dar. Aber gerade in Betreff der Linienzahl versagen alle diese 
Erklärungen bisher vollständig. Sie lassen eigentlich immer 
nur zwei ^-Komponenten vorhersehen. Bezüglich der Ver- 
wendung unserer Abzählung sind wir geneigt, dieselbe sowohl 
für die p- wie für die s-Komponenten in Anspruch zu nehmen. 
Eine Unsicherheit liegt hier darin, daß der Energieansatz (II) 
überhaupt keinen direkten Schluß auf die Polarisationen zu- 
läßt. Man muß sich also damit begnügen, Bahnen, deren 
Ebenen dem elektrischen Felde parallel sind, mit den ^-Kompo- 
nenten, Bahnen, die dazu senkrecht stehen, mit den s-Komponenten 
in Zusammenhang zu bringen, wobei noch die weitere Schwierig- 
keit auftritt. daß die durch das Feld deformierten Bahnen strenge 
genommen nicht mehr eben sind. Für unsere feldlosen Bahnen 
sind natürlich alle Ebenen gleichberechtigt; unter dem Einfluß 
des Feldes aber können die parallelen und senkrechten Ebenen 
bevorzugt werden. Während die Gestalt der ursprünglichen 
Ellipsenbahnen durch das Feld deformiert wird, wird ihre 
Anzahl im allgemeinen erhalten bleiben. Hierauf gründet sich 
unsere Vermutung, daß die Anzahl der p- und s-Komponenten 
') Phil. Mag., September 1915, pag. 404. 
