Zur Theorie der üalmerschen 8erie. 
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gleich und gleich der Anzahl unserer ursprünglichen Ellipsen- 
bahnen sein dürfte. Die genauere theoretische Deutung und 
die Gröhenbestiramung der Verschiebung für die einzelnen 
Komponenten scheiterte bisher an der in der Einleitung betonten 
Schwierigkeit, den Quantenansatz auf nicht-periodische Bahnen 
auszudehnen. Die Berechnung der durch das elektrische Feld 
deformierten Bahnen führt auf elliptische Integrale und läßt 
sich übersichtlich durchführen ; aber eine naturgemäße quanten- 
hafte Heraushebung eines Systems ausgezeichneter Bahnen aus 
der Schar der mechanisch möglichen ist mir bisher nicht 
gelungen. 
In der Einleitung wui-de bereits darauf hingewiesen, daß 
unsere Auffassung von der Sonderstellung des Wasserstofi- 
spektrums Rechenschaft gibt davon, daß es (vom Viellinien- 
spektrum abgesehen) nur ein Wasserstotfspektrum gibt gegen- 
über den Haupt- und Nebenserien und den verschiedenen 
Serientypen der anderen Elemente. Das Balmersche Spektrum, 
im allgemeinsten Sinne einschließlich aller Kombinationsspektren 
genommen, haben w’ir nach unserer Auffassung so zu schreiben: 
(w -f- ny 
1 
(w -j- m‘ 
Es ist klar, daß unsere Auffassung auch auf andere Elemente 
auszudehnen ist, d. h. man wird auch die in den Atomfeldern 
der anderen Elemente möglichen Bahnen nach dem Phasen- 
integral für die Umlaufs- und die Radialbewegung zu beurteilen 
und quantenhaft ausgezeichnete Bahnen hervorzuheben haben, 
deren Folge nach zwei ganzzahligen Quantenparametern n und «' 
fortschreiten wird. Wie schon Bohr betont, tritt bei all- 
gemeineren Atomfeldern an die Stelle des Coulombschen 
Potentials — eine allgemeine Kugelfunktion und an die Stelle 
von ^ dementsprechend eine allgemeinere Funktion cp (w). Von 
unserem Standpunkt müssen wir hinzufügen, daß an die Stelle 
'^on ; — — eine von der Atomkonstitution abhängige Funktion 
\n -f n y 
