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A. Sommerfeld 
zweier ganzer Zahlen 93 (n, n‘) treten wird, da die Verbindung 
n -j- n‘ eine Besonderheit des Keplerschen Bahusystems ist. 
Nur für große Werte von n (große Entfernungen vom Atom) 
wird sich das Bahnsystem Keplersch und die Serie wasserstoff- 
ähnlich verhalten; hier wird also 93 (w, n') mehr und mehr 
übergehen in (n -j- Die allgemeine Form des Serien- 
gesetzes wird daher lauten: 
(23) ^=qr, (n, n‘) — 93 (w, m‘) = {n) — (m). 
Indem man dem Parameter n' resp. m' verschiedene Werte 
gibt, erhält man verschiedene Arten der funktionellen Ab- 
hängigkeit f und verschiedene Serien. Man kann z. B. schematisch 
die Existenz und die gegenseitigen Beziehungen von Haupt- 
und Nebenserien darstellen, indem man drei besondere Werte 
für n‘ resp. m‘ benutzt und im Anschluß an die gewohnten 
Bezeichnungen für die Hauptserie (/?), die I. Nebenserie (d) und 
II. Nebenserie (s) die zugehörigen Funktionen f„' resp. fm' be- 
zeichnet mit fp, fd, fs- 
Wählt man überdies die ganze Zahl n in solcher Weise, 
Avie es durch die Erfahrungen im sichtbaren Gebiete gegeben 
ist, so erhält man das folgende wohlbekannte Schema der 
Serienzuordnung 
H. S. . . . ^ = fs{n) — fp{m), w = 1, w = 2, 3, 4, . . . ■ 
I. N. S. . . . ^ — fp (n) — /■rf(m), n = 2, m = 3, 4, 5, . . . 
II. N. S. ... = /p (w) — fs (^>0i n = 2, m = 2, 3, 4, . . . 
Indem wir die Analogie mit den Keplerschen Bahnen des 
Wasserstoffs durchführen, w^erden wir vermuten, daß die Zahlen 
m oder n mittels des azimutalen Phasenintegrals die Größe der 
betreffenden Bahnen, die Zahlen mj,, mii, nig oder np, n'd, Ws mittels 
des radialen Phasenintegrals allgemein gesprochen die Ab- 
flachung der betreffenden Bahnen bestimmen. So Avie beim 
Wasserstoff alle Bahnen mit gleichem w' Ellipsen von der 
