Die Feinstruktur der Wasserstoff- etc. Linien. 
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Mit c = 00 wird 6 = 0, 7 = 1, also wie es sein muß, 
W = Wq. Man überzeugt sich übrigens leicht, daß b einen 
Mittelwert des bei der Ellipsenbewegung variabeln Geschwindig- 
keitsverhältnisses ß bedeutet und daß bei der Kreisbewegung 
bis auf mit c verschwindende Größen h gleich ß wird. Dem- 
entsprechend können wir auch sagen, daß die Größe 1 — 7^, die 
nach (8) mit übereinstimrat, von der Größenordnung ß^ wird. 
i; 3. Der Quantenansatz für die quasiperiodische Bahn. 
Indem wir die Quantenbedingung für unsere Phasenintegrale 
( 11 ) 
für q = (p 
« q = r 
aus (I, § 1) ungeändert übernehmen, haben wir zu beachten, 
daß bei unserer quasiperiodischen Ellipse die Integration nach 
9? nicht von 0 bis 2 7i wie bei der früheren periodischen Bahn, 
2 n 
sondern von 0 bis — zu erstrecken ist; in der Tat wiederholt 
7 
sich nach diesem Winkelumlauf Ort und Geschwindigkeit des 
Elektrons. Hiernach lautet die erste der in (11) enthaltenen 
Gleichungen wegen p = konst. 
2,-t 
(12) p ^ dp =^nli, p = . 
0 
Bei der zweiten dieser Gleichungen ist unter p zu ver- 
stehen 
= m r — mp 
dr 
dp 
j) dr do 
dp ^ dp ‘ 
Hier ist m die variable Masse, also von ß abhängig; in- 
dem wir aber den Flächensatz (1) benutzt haben, hat sich die 
Masse eliminiert und der Ausdruck für pr vereinfacht. Unsere 
zweite Gleichung (11) kann daher so geschrieben werden 
