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A. Sommerfeld 
y 
Y 
0 
0 
Indem wir hier y — y cp als Integrationsvariable eingeführt 
haben, haben wir zugleich die Ausführung der Integration auf 
(I, Gl. (10)) zurückgeführt. Setzen wir den dortigen Wert für 
unser Integral und zugleich den Wert (12) für p ein, so er- 
gibt sich 
(13) 
Wir bilden sogleich diejenige Kombination, von welcher der 
Energieausdruck (10) wesentlich abhängt, nämlich (vgl. auch (8)) : 
1 — 1 
p^y~ {n‘-\-ny'^Y‘ 
(14) 
Es ist also nicht mehr die reine Quautensumme -}- n, 
die den Energieausdruck bestimmt, sondern es kommt wegen 
des (von 1 wenig verschiedenen) Faktors y^ auch auf die 
Einzelwerte von n' und n an ; freilich nur insoweit, als wir 
Korrektionsglieder von der Ordnung 1 — y^, d. i. nach der Be- 
merkung am Schluß des vorigen Paragraphen von der Ord- 
nung berücksichtigen. Das Ergebnis ist folgendes; 
Während nach der gewöhnlichen Mechanik die Energie 
der n n' verschiedenen Kreis- und Ellipsenbahnen, die zu 
dem gleichen Werte von n n‘ gehören, genau übereinstim- 
men, fällt sie mit Rücksicht auf die veränderliche Elektronen- 
masse für diese n n' verschiedenen Bahnen jeweils ein wenig 
anders aus. Die zugehörige Spektrallinie, oder richtiger ge- 
sagt, der zugehörige Term der Spektrallinie geht entsprechend 
den n -\- n' Erzeugungsmöglichkeiten in ein System von w -j- w' 
