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A. Sommerfeld 
Die direkte Ausrechnung liefert also A = l, während wir 
früher ^ = 5 fanden. Der Unterschied liegt, wie man sich 
leicht überzeugt, an dem verschiedenen Quantenansatz für die 
periodische und quasiperiodische Bahn. Wenn wir TU aus (18) 
für w' = 0 berechnen, bilden wir sozusagen den Limes der 
Energie für eine Ellipse von verschwindender Exzentrizität, 
unter Beibehaltung der für alleExzentrizitäten gleichen Perihel- 
bewegung. Dagegen bestimmt die direkte Ausrechnung die 
Energie, die zu der Exzentrizität Null gehört, ohne Rücksicht 
auf die Perihelbewegung. Diese Diskontinuität des Grenzüber- 
gangs, auf welche schon am Schlüsse von § 1 hingewiesen 
wurde, liegt offenbar nur in unserer Auffassung des Vorgangs, 
nicht in dem Vorgänge selbst, und dürfte daher physikalisch 
keinen Einfluß haben. Der Wert Ä = b, zu dem unsere all- 
gemeine Rechnung führte, kann daher verdächtig erscheinen, 
ebenso aber auch der Wert A = l. Es ist dieses ein weiterer 
Grund, weshalb wir es in Gl. (18) vorzogen, die Formel mit 
unbestimmten Koeffizienten A, B, C zu schreiben. Die Schlüsse, 
auf die es uns ankommt, sind zum Glück von dem Zahlenwerte 
von A und im wesentlichen auch von demjenigen von B und C 
unabhängig. 
§ 5. Allgemeine Folgerungen. 
Es liegt im Sinne des Ritzschen Kombinationspriuzips, 
welches seinen adäquaten Ausdruck in der Bohrschen Theorie 
findet, wenn wir die folgenden allgemeinen Aussagen nicht für 
die Wellenlänge oder Schwingungszahl der Serienlinien, son- 
dern für den einzelnen Serienterm formulieren. Die Beobach- 
tungen an der Serienlinie ergeben sich aus zwei Serientermen, 
einem positiven und einem negativen. Der positive Serien- 
tei'm entspricht der dem Vorzeichen nach umgekehrten, also 
positiv genommenen Energie der Endbahn, der negative der- 
jenigen der Ausgangsbahn. 
a) Ein Serienterm mit n n‘ — 2 erscheint als Dublett, 
entsprechend den beiden möglichen Zerlegungen von 2 : 
2 = 2 -i- 0 und 2 = 1 + 1. 
