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A. Sommerfeld 
k) Über die Wasserstoff-unähnlichen Terme, welche nicht 
N 
die Form haben, können wir naturgemäß im wesentlichen nur 
negative Aussagen machen. Die beim Wasserstoff zusammen- 
fallenden und nur relativistisch getrennten Terme (n, w'), 
(m, m‘) werden hier auseinander fallen. Die dabei auftreten- 
den Multiplizitäten, die man teils als Multiplizitäten, teils als 
verschiedene Serientypen deutet (vgl. I, § 6), haben ihren Ur- 
sprung in der Beschaffenheit des Atomfeldes und seiner Ab- 
weichung vom Felde des Coulomhschen Gesetzes. Die Mul- 
tiplizitäten werden daher hier von ganz anderer Größenordnung. 
Trotzdem ist ihre Struktur der der Wasserstoff-ähnlichen Linien 
verwandt; man vergleiche die vollständigen Dubletts und Tri- 
pletts von Rydberg mit dem hier unter h) Gesagten. Die Auf- 
gabe kann hier nicht sein, die Lage und Struktur der Linien 
vorherzubestimmen, sondern muß darin bestehen, aus den 
spektroskopischen Erfahrungen die Natur des Atomfeldes, also 
den Aufbau des Atoms zu ermitteln. Natürlich wird auch 
hierbei unsere Theorie der Phasenintegrale entscheidend mit- 
zuwirken haben; es wird allerdings nötig sein, sie vorher für 
die Anwendung auf nichtperiodische Bahnen zu erweitern. 
1) Während bei den gewöhnlichen Flammen- und Bogen- 
E E 
Spektren — = 1 ist, hat man in den Funkenspektren = 2. 
c ^ 
Handelt es sich um Wasserstoff-gleiche oder Wasserstoff-ähn- 
liche Funkenspektren (Helium), so finden auf sie die voran- 
gehenden Schlüsse volle AnAvendung, mit der Maßgabe, daß 
die Komponentenabstände der Feinstruktur gegenüber den ge- 
wöhnlichen Spektren bei sonst gleichen Bedingungen vergrößert 
Bei Funkenspektren 
erscheinen, wegen 
liegen also die Bedingungen für die Prüfung der Theorie gün- 
stiger wie bei den gewöhnlichen Spektren ; man kann hier 
erwarten, bei höheren Seriennummern entsprechend kompli- 
ziertere Strukturen nachzuweisen, wie unter den gewöhnlichen 
Bedingungen. 
