Die Feinstruktur der Wasserstoff- etc. Linien. 
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einander folgenden und ihrer Intensität nach abnehmenden 
Komponenten haben nach (21) die Abstände: 
, l Na B 12* . 8 , 
~ 2 3* ~ 2 3* ~ 81 
g 
Av^ = SAv^ = Avji. 
Als Bild dieses Tripletts kann man die für He gemeinte 
Fig. 2 a ansprechen, wenn man diese auf in den Schwingungs- 
zahlen und Schwingungsdifferenzen reduziert. Bei H wird hier- 
nach die absolute Größe dieses Tripletts sehr klein, derart, 
daß seine Beobachtung zumal im ultraroten Frequenzgebiet 
wohl ausgeschlossen ist. 
Einfach geladenes Helium. 
Wenngleich sich aus der Dispersionstheorie*) ergeben hat, 
daß das neutrale Heliumatom nicht die einfache von Bohr an- 
genommene Gestalt haben kann, daß vielmehr der Heliumkern 
selbst schon komplizierter gebaut sein muß, liefern die Funken- 
spektren des Heliums, bei denen dieses also ein Elektron ver- 
loren hat und daher einfach positiv geladen ist, bisher keine 
Andeutung dieser Komplikation. Wir werden also gegenwärtig 
das geladene Helium als Wasserstoff-gleich behandeln, mit dem 
Unterschiede natürlich, daß hier E=2e zu setzen ist. Be- 
kanntlich sind die Funkenspektren des Heliums früher als 
Hauptserie und H. Nebenserie des Wasserstoffs beschrieben wor- 
den und sollen auch hier der Kürze halber so bezeichnet werden. 
Auf die charakteristische Verschiedenheit der Rydbergschen 
Zahl, welche die Zugehörigkeit zum Helium beweist, brauchen 
wir nicht einzugehen, da es uns nur auf die Differenzen der 
Schwingungszahlen ankommt, nicht auf deren Absolutwerte. 
*) P. Debye, diese Berichte, Januar 1915, A. Sommerfeld, Elster 
und Geitel, Festschrift, pag. 578. Braunschweig 1915. 
