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A. Sommerfeld 
4. Sog. Hauptserie des Wasserstoffs. 
Ihre Formel ist im Groben 
j’ = 4 
(-■ - ' 
VS' m\ 
, m = 4, 5, 6, . . . 
Der konstante Term bedingt ein Triplett von konstanter 
Schwingungsdifferenz durch die ganze Serie mit dem Kom- 
ponentenabstand 1 : 3 und mit nach Violett abnehmendem Inten- 
sitätsverhältnis. Wegen 
soluten Werte der Schwingungsdifferenzen hier 16 mal gün- 
stiger wie im vorhergehenden Falle, nämlich 
(26) 
Diese Tripletts sind durch mehrere Glieder der Serie hin- 
durch von Paschen beobachtet worden mit dem theoretischen 
Komponentenabstand 1:3 und genau im richtigen Verhältnis 
zu den Wasserstoff-Dubletts. Ich berechne z. B. nach den For- 
meln (26) aus den Paschen’schen Messungen von zl j-j und A 
heim ersten Gliede der Serie rückwärts /1j'j/ = 0,31 hzw. 0,30. 
Auch die Schätzung des Intensitätsverhältnisses liegt im Sinne 
der Theorie. Uber die Zahlen seiner Messungen wird Herr Paschen 
demnächst selbst berichten. Es sei bemerkt, daß Beobachtung 
und Theorie unabhängig voneinander vorgegangen und nur 
durch einen Briefwechsel in Verbindung gebracht worden sind. 
5. Sog. II. Nebenserie des Wasserstoffs. 
Die Glieder dieser Serie mit ungeradem ni bilden die 
Pickeringsche Serie; diejenigen mit geradem m sind kürzlich 
zuerst von Evans ^) beobachtet, liegen in nächster Nähe der 
Balmer-Linien und weichen von ihnen nur wegen des ver- 
schiedenen Wertes von N ab. Die zusamraenfassende Dar- 
stellung der Gesamtserie im Groben lautet 
•) Phil. Mag., Februar 1915, pag. 284. 
