Die Feinstruktur der Wasserstoff- etc. Linien. 
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Beim Helium ist die in der obigen Tabelle dargestellte 
Abweichung des Serienterms vom Wasserstoff größer als beim 
Lithium und liegt nach derselben Seite wie bei letzterem. 
Während wir bei Li eine kleine Vergrößerung des Wasser- 
stoffdubletts hatten, werden wir bei He eine größere Ver- 
größerung desselben erwarten. Tatsächlich ergeben die Tabellen 
für He Jr = 1,05 cm“’ . 
Bei Parhelium ist die Abweichung des fraglichen Terms 
viel kleiner als bei Lithium und liegt nach der anderen Seite. 
Hier werden wir daher eine geringe Verkleinerung des Wasser- 
.stoffdubletts erwarten, d. h. einen Wert Av<.0,Sl cm~’. 
Damit stimmt es, daß Parhelium ein ausgezeichnetes Bei- 
spiel für scheinbar genau einfache Linien und für normalen 
Zeeman -Effekt liefert. Letzteres braucht natürlich nur zu 
heißen, daß der Paschen-Back-Eff'ekt wegen Engheit des Du- 
bletts schon bei kleinsten Magnetfeldern in Kraft tritt. Daß 
sich auch die Linien von Parhelium schließlich als doppelt 
herausstellen, ist natürlich keineswegs ausgeschlossen. 
Noch Wasserstoff-ähnlicher als der Term 2p verhält sich 
bei Li, He und Parhelium der Term 8 d, wie die folgende 
Tabelle zeigt 
3rf 
’dd 
Li 
12202,5 
(3-0,0020)2 
He 
12208,0 
(3—0,0026)2 
Farbe 
12204,25 
(3—0,0022)2 
H 
12186,0 
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Dieser Term müßte also in großer Reinheit die interes- 
santen Tripletts, der Term A:d die Quartetts zeigen, die wir 
oben beim Funkenspektrum des Heliums (§ 6, 4) besprachen. 
Wenn unsere obige Deutung der Abweichung des Li-Dubletts 
richtig ist, so haben wir in diesen bereits Merkmale der Exi- 
stenz der Tripletts im ersten Gliede der 1. Nebenserie des Li, 
des Quartetts im zweiten Gliede. In den gewöhnlich beob- 
achteten Serien tritt der Term 3 d leider nicht als konstanter 
positiver Term auf, so daß es hier zu einer vollen Ausbildung 
Sitzungsb. d. math.-phys. Kl. Jahrg. 1915. 32 
