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A. iSouimeil'eld 
Die Bezeichnung M ist mit Rücksicht auf eine dritte, noch 
nicht entdeckte Serie, die ,J/-Serie“, gewählt, deren Grenz- 
frequenz durch N 21 dargestellt wird. Zu (29) ist zu bemerken, 
dah der erste Term von Kß und streng WasserstofiF-gleich 
wird, ebenso wie es erfahrungsgemäß beide Terme von Ka sind. 
Die Untersuchung des ilZ-Terms, über dessen Charakter nichts 
ausgemacht ist, ist eine interessante Aufgabe, die uns aber 
hier nichts angeht. 
Die Folgerung 2, Existenz eines jK^-Dubletts, hätten wir 
nach unserer Theorie unmittelbar aus der Darstellung (27) 
ziehen können. Während der erste Term derselben strenge 
einfach ist, ist der zweite doppelt. Da er negatives Vorzeichen 
hat, muß das Dublett umgekehrt liegen, wie z. B. beim Wasser- 
stoff, d. h. die stärkere Linie (AT«) ist die härtere, was der 
Erfahrung entspricht. In derselben Weise können wir aus 
der Darstellung (29) schließen, daß La ein Dublett sein muß 
vermöge seines positiven ersten Terms. Der Charakter des 
zweiten Terms scheidet dabei, als unbekannt, völlig aus. Dieses 
Z-Dublett muß dieselbe Schwingungsdifferenz und umgekehrte 
Lage wie das AC-Dublett zeigen : Die stärkere Linie (La) ist 
die weichere; die schwächere zweite Linie des Dubletts ist auf 
der härteren Seite zu suchen. Nach unserer Formel für die 
aus dem Terme entstehenden Dubletts, Gl. (20), könnten 
wir die zweite Linie des L-Dubletts voraus berechnen. Wir 
würden sie mit der Moseleyschen Linie Lß identisch finden. 
In der Tat hat 8. W. Kos.seD) empirisch gezeigt, daß in 
Schwingungszahlen gilt: 
(30) Lß— La^ Ka — Ka-. 
Diese Feststellung Kossels ist unabhängig von meiner 
Theorie erfolgt und hat mich umgekehrt, bei Gelegenheit eines 
Colloquium -Vortrages von Hrn. Kossel, dazu geführt, meine 
Theorie auf die Röntgen -Frequenzen anzuwenden. Gl. (30) 
besagt, daß wir die Schwingungsdifferenz J r des AT-Dubletts 
1) Berichte der deutschen phys. Ges. lOlh. 
