Die Feinstruktur der Wasserstoff- etc. Linien. 
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Der hier eingefuhrte Koeffizient 1) ei gibt sich nach (19) zu 
(32) I) - = 10- 
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E 
Tragen wir die Werte für Avh und — = Z — 1 ein, so 
folgt nunmehr 
Av = Avh{Z — \Y{\ -\- a{Z—\fD}. 
An der oberen Grenze unseres Gebietes, Z=79, ist die 
Korrektion a{Z — 1)^ keineswegs mehr zu vernachlässigen; sie 
beträgt nämlich: 
a{Z— 1)2 = 13.10-6 • 782 = 8.10-2. 
Mit dem berechneten Werte D — 10 würde sich hiernach 
sogar ein wesentlich stärkerer Gang der Kurve in Fig. 3 ei- 
geben, als er aus den Beobachtungen folgt. Die Beobach- 
tungen geben nämlich eine Vergrößerung der Werte bei großen 
Z gegenüber denen bei kleinem Z nicht um 80°/o, sondern nur 
etwa um 30 “/o. 
Nach den Zweifeln, die sich am Ende von § 4 gegen die 
absoluten Zahlenwerte von A, B und G erhoben, wäre es mög- 
lich, daß der Wert ü — 10 zu groß ist. Wir begnügen uns 
daher mit der qualitativen Feststellung, daß der Gang der 
Fig. 3 im Sinne eines positiven Wertes von D liegt, wie ihn 
unsere Theorie verlangt. 
b) Eine andere Unsicherheit liegt in dem Faktor (.Z— 1)2 
der Moseleyschen Formel (27) und der daraus abgeleiteten 
Formeln (29). Im Sinne des Kombinationsprinzips und der 
allgemeinen Seriengesetze steht es nämlich frei, den fraglichen 
Faktor für beide Terme von AT« verschieden anzusetzen und 
dementsprechend (27) und (29) folgendermaßen abzuändern: 
'(z_/,)2 _ { z - iy \ 
12 22 J 
(27') 
(29') 
= n(^ 
K,. 
N 
(Z~-hY 
12 
{z-iy 
22 
— M 
. K, 
3/ 
