Die Feinstruktur der Wasserstoff- etc. Ijinien. 
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lieh ist, deu Charakter ^ hat und daher, für sich betrachtet, 
zu Tripletts Anlaß gibt, so würde für das Dublett (L„, L/) 
genau dasselbe zutreflfen wie für die Wasserstoff-Linie Ä, ; wir 
können uns daher, vom Maßstabe abgesehen, direkt auf Fig. 2 
beziehen. Aus dieser Figur geht hervor, einmal, daß L„ und 
Lß von Satelliten auf der weicheren Seite begleitet sein sollen 
(bei Pt-Aufnahmen von E. Wagner sind solche in der Tat vor- 
handen), sodann aber, daß der gemessene Abstand der Haupt- 
linie La und der Hauptlinie Lß nicht genau gleich sein soll 
dem theoretischen Dublett. welches wir aus dem ersten Term 
vom Charakter ^ errechneten, sondern etwas kleiner ausfallen 
müßte, nämlich, um den Abstand der beiden ersten Linien des 
Tripletts, welches zu dem zweiten Term ^ gehört. Um also 
das gemessene L-Dublett auf den theoretischen Wert (31) von 
Av zu korrigieren, der dem ersten Term allein entspricht, 
hätten wir die Beobachtungswerte des L-Dubletts um einen 
gewissen Bruchteil ihres ganzen Wertes zu vergrößern. Da- 
durch würde die ganze Kurve der Fig. 3 ein wenig gehoben 
und die durchschnittliche Übereinstimmung ihres Verlaufes mit 
A Vff — 0,31 noch verbessert werden. Dagegen würde bei den 
Ä^-Dubletts eine entsprechende Korrektion nicht anzubringen 
sein, weil der erste Term von AT« einfach ist und deshalb das 
aus dem zweiten Term berechnete Dublett in der Beobachtung 
der JV-Serie rein zum Ausdruck kommt. 
Die Verhältnisse liegen bei der K- und L-Serie genau 
so, wie bei der Hauptserie und H. Nebenserie einerseits, der 
I. Nebenserie andrerseits der im vorigen Paragraphen bespro- 
chenen Lithium-Dubletts. Da der erste Term der Hauphserie 
und der zweite der H. Nebenserie einfach ist, ergaben sich bei 
diesen Serien Dubletts von strenge konstanter Schwingungs- 
differenz. Dagegen ergab die Beobachtung in der I. Neben- 
serie ein merklich niedrigeres A r, welches wir im Anschluß 
an Fig. 1 auf die Multiplizität des zweiten Terms dieser Serie 
