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A. Sommerfeld 
letzteres Integral wäre zwischen den Grenzen a = — und 
, 
71 * 
« = 9 ; zu nehmen; man kann aber, da y klein ist, die letz- 
tere Grenze auch durch oo ersetzen. Es ergibt sich dann: 
/Q\ y _J_ 1 + 3 a 1 y -f- | y 8 
" 3y*(l+o)«- + 
Der Verlauf von E ist in den beiden ausgezogenen Kurven 
der Figur 4 für y = T J U (flachere Kurve) und y = (steilere 
Kurve) zur Abszisse <p = \ r '2ay eingetragen. Die genauere 
Berechnung von (7) auf Grund der Gleichung (4) für @, die 
sich durch Einführung der Integrationsvariabein 1 — ß cos cp 
an Stelle von cp leicht bewerkstelligen läßt, liefert fast die- 
selben Kurven , was daherrührt, dala bei der vorangehenden 
Näherungsrechnung sin cp durch den zu groben Wert cp und © 
durch einen zu kleinen Näherungswert (die in Figur 2 aus- 
gezogene Kurve im Gegensatz zu der genaueren punktierten 
Kurve) ersetzt war. 
Aus den Kurven für E ersieht man, daü, im Falle ß — 
die Hälfte der Energie in einen die Richtung cp — 0 umgeben- 
den Kegel von der Öffnung 8° gestrahlt wird, während die 
