Über die Struktur der y-Strahlen. 
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v. 4- dv' 
V 2 = ~ 1-1 
1 , »1 Ö J» 
^ C 2 
also der Geschwindigkeitszuwachs, von dem gleichen Stand- 
punkte aus beurteilt: 
1 — V -\ 
(9 a) v 2 — v — -^±4r v = d v ° . 
, v \ ° v tjdi; 
1 ‘ ^ ‘ c 2 ^ 
Bei der Division mit dt (Zeitelement im ruhenden System) 
entsteht links 
(9 b) 
d t 
= v. 
Das J Zeitelement im bewegten System (Eigenzeit) ist 
dx — dt(l — ß 2 )^ und es wird 
d v 
di 
v o» 
die von dem mitbewegten Beobachter gemessene Eigenbeschleu- 
nigung. Auf der rechten Seite von (9 a) entsteht daher durch 
Division mit dt , wenn man den Zähler durch 1 — ß 2 , den 
Nenner in der Grenze <5 v = 0 durch 1 ersetzt : 
(9c) (1 -/**) = I; (1 - /**)* = i.(l - n*- 
Durch Gleichsetzen von (9 b) und (9 c) bekommt man also 
wieder Gleichung (9). 
Wir haben jetzt die Rechnungen des vorigen Paragraphen 
auf Grund dieser Annahme über v zu revidieren. Die Glei- 
chungen (2) und (3) bleiben ungeändert, da in ihnen nichts 
über das Anderungsgesetz der Beschleunigung vorausgesetzt 
ist. In Gleichung (3 a) darf v 2 nicht mehr vor das Integral 
gezogen werden, Gleichung (3b) wird wegen cdß‘—vdt 
ft 
e 2 sin 2 cp f v d ß‘ 
16 ji 2 c 2 r 2 J (1 — /ü cos cp) b ' 
o 
( 10 ) 
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