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A. Sommerfeld 
Setzen wir hier für v seinen Wert aus Gleichung ( 9 ) ein, 
wobei ß durch ß‘ zu ersetzen ist, da wie früher ß die End- 
geschwindigkeit bedeuten soll, nämlich v = i^(l — /?' 2 )-, und 
unterdrücken wir den für die Integration konstanten Faktor 
(& y 
, „ 2 -°, 5, so entsteht: 
1 6 c 2 r 2 
( 11 ) 
© = sin 2 cp 
S 
(1 -T)id £ 
(1 — ß‘ cos <p) 5 ' 
Eine genaue Ausführung dieser Integration wäre möglich, 
aber sehr umständlich. Wir beschränken uns daher auf die- 
selbe Näherung wie in den Gleichungen ( 4 ), ( 5 ) des vorigen 
Paragraphen : 
(12) 7 = 1 — ß«l, <p « 1. 
Ferner setzen wir: 
/ = 1 -/ 5 ', 
so daß 
(12a) l-r = 2/(l-0. 
Nun liefern unter den Voraussetzungen ( 12 ) diejenigen 
Werte von y' den Hauptbetrag unseres Integrals, für die der 
Nenner 1 — ß' cos cp klein, also ß' nahezu 1 oder y‘ klein wird. 
Für solche Werte von y‘ kann man aber vereinfachen: 
(12 b) (1-/1' 2 )* =(2 7') ? , 1 — A'cosy = y' + ^. 
Zugleich ergibt sich wegen ( 12 ): 
L 
Wir setzen wie in ( 5 ) 
