Über die Struktur der y-Strahlen. 
19 
können auch ihre Polardiagramme in Figur 3 und die Kurven 
für die Verteilung der Gesamtenergie in Figur 4 auf unseren 
jetzigen Fall ohne wesentliche Korrektion übertragen werden, 
da sie direkte Folgen aus den Kurven der Figur 2 sind. Es 
bleiben also auch unsere früheren Zahlenangaben über den Grad 
der Energiekonzentration, den Halbwertskegel der Energie etc. 
im wesentlichen erhalten. 
Dagegen muß die Formel für die ausgestrahlte Gesamt- 
energie auf Grund der Annahme konstanter Eigenbeschleuni- 
gung neu berechnet werden. Es handelt sich dabei um den 
Maximalwert E 0 der in Gleichung (7) definierten Größe E v , 
den wir für die Entfernung r von der Emissionsstelle folgend er- 
maßen aus @ zu bestimmen haben: 
71 
E 0 — 2 7i r 2 J @ sin <$>dcp . 
Tragen wir hier für @ den Wert (11) ein und fügen 
den in dieser Gleichung unterdrückten Faktor zrr . — 0 hinzu, 
° 1 6?i 2 c 2 r 2 
so ergibt sich : 
Z-g&fv-rW 
o o 
s 
sin 3 9 ? dcp 
(1 — ß‘ cos w) b ’ 
Das zweite dieser Integrale geht durch die Substitution 
u = 1 — ß‘ cos cp über in 
i +ß‘ 
1 r (1 — m) 2 \ du 
1-/J' 
1 \ß ‘ 2 — 1 rdu 2 cdu 1 Cdu\ 
= ß‘ | “/T 2 ” J U b + f 2 J M* ~ f ~ 2 J 
1 ] 
f/5' 2 — 1 1 
f 1 1 1 
( 1 1 A 
f 4 ' 
ui -ßr (i+w 
\{\-ßy (i+W 
1 
1 
1 
2 \(1 ß‘) 2 (1 + ßJ 
1 
3 {l — ß‘ 2 f 
2 * 
