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A. Sommerfeld 
Somit folgt : 
(15) 
E, 
' = e is r 
6 n c 2 J 
d ß‘ 
e*v n 
ß 
(1 — ß‘ 2 ) a - 
Als Näherungswert kann man benutzen für den Fall, daß 
ß—\ — 7 nahezu gleich 1 ist: 
(15a) = 
Dagegen ergibt sich aus Gleichung (8) des vorigen Para- 
graphen bei dem dort vorausgesetzten abweichenden Beschleu- 
nigungsvorgang für <p — 0: 
E o = hr ~ 2 
oder, wenn wir die dort unterdrückten konstanten Faktoren 
hinzufügen, nämlich einerseits den Faktor aus Gleichung (3 b) 
6“ V 
- „ andrerseits von der Integration über die Kugel vom 
64 Tr c 1 r 
Radius r herrührend den Faktor 2 7ir 2 : 
(15b) 
E 0 = 
e 2 v 
24 7i c 2 
(2 7 )- 2 . 
Beide Formeln (15 a) und (15 b) werden vermöge Glei- 
chung (9) (angenähert v = v 0 (2 /)*) identisch bis auf einen 
Zahlenfaktor. 
Es braucht kaum bemerkt zu werden, daß für den um- 
gekehrten Vorgang, die Bremsung eines /S-Teilchens bei der 
Erzeugung der Röntgenstrahlung, der Gegensatz zwischen kon- 
stanter Beschleunigung und konstanter Eigenbeschleunigung 
noch nicht in Frage kommt, weil die hierbei vorkommenden 
Höchstgeschwindigkeiten noch verhältnismäßig weit von der 
Lichtgeschwindigkeit abliegen. Deshalb durfte ich bei der 
obengenannten Diskussion über die Unsymmetrie der Röntgen- 
strahlen die Beschleunigung schlechtweg als konstant ansehen 
und mit den Formeln des vorigen Paragraphen rechnen. 
