Über die Struktur der /-Strahlen. 
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Mithin: 
(17) 
E y 
6 Ti c 2 Yl — ß* 
Eß 
Ey 
6 TT C 4 1 — K l — ß 2 
Hier sind alle Größen bekannt bis auf v 0 . Um diese mit 
einer ebenfalls bekannten Größenordnung zu vergleichen, er- 
setzen wir die Beschleunigung v 0 durch den Beschleunigungs- 
weg I, der ein Bruchteil der molekularen Wirkungssphäre sein 
muß. Vom Standpunkte des § 2 (y konstant während des Aus- 
sendungsvorganges) wäre nach den gewöhnlichen Fallformeln: 
( 18 ) 
21 
Je ’ 
wo l der ganze Beschleunigungsweg, r die ganze Beschleuni- 
gungszeit ist. 
Wir haben zuzusehen, was an die Stelle dieser Fallformeln 
vom Standpunkt des § 3 (v 0 konstant während des Aussendungs- 
vorganges) tritt. 1 ) Den Zusammenhang zwischen l und v 0 liefert 
uns hier wie bei den gewöhnlichen Fallformeln der Satz der 
lebendigen Kraft. Die auf das Elektron bei seiner Beschleu- 
nigung wirkende Kraft ist (Gleichung (9)): 
ni icvgV = m 0 v 0 , 
sie ist nach der Annahme vom Anfang des § 3 auf dem ganzen 
Beschleunigungswege konstant; daher ihre Arbeit: 
m 0 v a l, 
und nach dem Satze der lebendigen Kraft: 
(19) 
m 0 v 0 l = m 0 c 2 
1 -Kl — ß 2 
V i — ß* 
c 2 1 — Kl — ß 2 
l V L — ß 2 
b Es handelt sich dabei um die Formeln der sogenannten Hyperbel- 
bewegung. 
