Über die Struktur der /-Strahlen. 
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bei jeder solchen Emission gerade ein Wirkungsquantuni h ab- 
gegeben wird. Die „Wirkung“ einer Emission (Zeitintegral der 
Energie) setzen wir gleich Beschleunigungszeit r mal emittierter 
Gesamtenergie 1 ) E + E p , Gleichung (16 c); also 
( 21 ) 
r _ 3 c ~ 
V l — ß 2 
= h, 
oder wegen (19 a) 
r 
— Vi-ß 2 
o 
(2 1 a) i-t-Vi-rp-v r-f). 
Hiernach würde r mit zunehmender Geschwindigkeit ß 
abnehmen wie l l — ~ß 2 , l bei kleinem ß zunächst zunehmen 
wie ß, bei großem ß ebenfalls abnehmen wie 1 1 — ß 2 . Tragen 
wir diesen Wert von l in (20) ein, so wird: 
( 22 ) 
E ß 
~E y 
6 7i c h 1 — ß 2 
r 2 ß 2 
(i-VT-n 
Wir wollen diese Formeln qualitativ und quantitativ prüfen. 
Vorab sei auf die große Unsicherheit dieser Prüfung hinge- 
wiesen. Sie beruht einmal darin, daß die /(-Strahlen der meisten 
Präparate nicht homogen sind und bestenfalls in einige ho- 
mogene Gruppen aufgelöst werden können, sodann darin, daß 
die Energie der ß- und /-Strahlen durch das Ionisationsver- 
mögen, also gewissermaßen in willkürlichen und nicht recht 
vergleichbaren Einheiten, gemessen wird. Die folgenden Zahlen 
0 Oder soll man hierfür, wie es später für den Fall der Röntgen- 
strahlen motiviert wird, nur die kinetische Energie Eß setzen? (22) würde 
dann durch (22a) zu ersetzen sein. Übrigens ist der Unterschied für 
große ß nicht wesentlich, da wie oben bemerkt für ß = 1 Gesamtenergie 
und kinetische identisch werden und daher auch (22) in (22 a) asympto- 
tisch übergeht. 
Ferner: Soll man die „Wirkung“ statt durch das Produkt aus der 
ganzen Beschleunigungszeit in die Gesamtemission lieber messen durch 
das Integral der Wirkungselemente, d. h. der Produkte aus Zeitelement 
mal Augenblickswert der emittierten Energie? Dann würde sich in der 
Tabelle von p. 29 ein etwas kleinerer Wert von h ergeben, nämlich bei 
RaE, UrX, RaC bez. J, |, ■§ der dort angegebenen Zahl. 
