Über die Struktur der y-Strahlen. 
31 
seinen Ursprung in dem Bremsvorgange hat. Nach den Mes- 
sungen von Bafiler 1 ) beträgt derselbe bei verschiedenen Röhren 
zwischen 1 /io und 1 / 20 der ganzen Energie (Platinantikathode). 
Wir setzen also etwa: 
= 1,35.10~ 4 . 
Elt 
Die Geschwindigkeit seiner Kathodenstrahlen bestimmt 
Wien durch Spannungsmessungen zu ß = 0,46; nach der Re- 
lativitätstheorie berechnet liefern sie statt dessen ß — 0,43. 
Wir haben also für 
f - °' 43 • • • = nüs - ca - 700 °- 
E* 
Dieses Verhältnis ist dem Verhältnis -~ L zu vergleichen 
E y 0 
Denken wir es uns in die Tabelle von p. 26 mit dem zuge- 
hörigen Werte von ß eingetragen, so setzt es die Tabelle nach 
der Richtung kleinerer Geschwindigkeiten fort und gibt ein 
Er 
weiteres Anwachsen von bei abnehmendem ß. 
E-, 
0 Dissertation, München 1908. Annalen der Physik 28, 808, 1909. 
Wenn Baßler bei Röhre II unter 90° Azimut x — 5°/° findet, so bedeutet 
dies, unter a die gesamte Emission in dieser Richtung, unter b die un- 
polarisierte Emission verstanden: 
a — b 
0 . b ’ 
also 
2x _ 10 
1 + x ~ 105 ’ 
Das Azimut von 90° liegt der Richtung maximaler Emission der 
polarisierten Strahlung nahe. Die durchschnittliche Stärke der polari- 
sierten Emission beträgt etwa die Hälfte der maximalen, also ist un- 
gefähr 
E, poi ln — b x 5 
E r ~ 2 ~ ~ 1 + x _ 105' 
Für die sehr harten Wienschen Strahlen dürfte der von Baßler ge- 
fundene kleinste Wert x=5°/o zutreffen. Ich habe daher im Text mit 
E. 
r pol 
E, 
20 
gerechnet. 
