Über die Struktur der y-Strahlen. 
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(21c) 
h Vl — ß 2 
m n c 
l — Vl—ß 2 ' 
l = 
h VI — ß*_ 
*»o c ß 
Aus (20) ergibt sich daher an Stelle von (22): 
(22 a) 
E k 
JE, 
r pol 
6 71 dl 1 — ß 2 
T~ 
o2 
0 Q 
Hieraus folgt mit dem oben berechneten Werte „ - = 
° e 2 
dem Planckschen h — 6,55.10“ 27 und mit ß = 0,43: 
IO 30 
4,9’ 
~~ = 6000. 
Ey pol 
Die Übereinstimmung mit dem Wienschen Beobachtungs- 
werte 7000, der allerdings selbst erst durch die Baislerschen 
Messungen auf seinen polarisierten Anteil korrigiert war, ist 
überraschend. 1 ) Dementsprechend ergibt sich auch mit diesem 
Wienschen Werte eine sehr gute Annäherung an das 
Plancksche h, wenn wir umgekehrt h aus (22a) berechnen, 
nämlich : 
h = 8.10 “ 27 . 
Rechnen wir statt mit (22 a) mit der früheren Formel (22), 
indem wir als absorbierte die ganze Energie des ankommenden 
Elektrons in Anschlag bringen, so ergibt sich analog in runden 
Zahlen: 
-Jr^— = 600, h — 8.10 ~ 26 . 
Ey pol 
Ü Ich möchte auch darauf hinweisen, daß E. Carter (Dissertation 
E 
Würzburg, Ann. Phys. 21, 955, 1906) das Verhältnis , . proportional der 
Spannung, also proportional ß' 1 findet. Dies würde im wesentlichen die 
in (22 a) angegebene Abhängigkeit von der Geschwindigkeit sein, wenn 
man annehmen dürfte, daß E j ein von der Spannung unabhängiger 
Bruchteil der Gesamtenergie E r der Röntgenstrahlen ist. Die Messungen 
von Carter sowie diejenigen von Anger er (Dissertation München, 
Ann. Phys. 21, 112, 1906) bestätigen durchaus die im Text benutzte 
E t . 
Wiensche^ Beobachtungszahl für r=-. 
Eh 
Sitzungsb. d. matb.-phys. Kl. Jabrg. 1911. 
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