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A. Sommerfeld 
Bestimmen wir andrerseits (vgl. die Anm. zu p. 25) die 
„ Wirkung“ des Bremsvorganges aus dem Zeitintegral der kine- 
tischen Energie statt wie in (21 b) aus dem Produkt der Brems- 
zeit t in die gesamte kinetische Energie, so ergibt sich aus 
dem Planckschen li bez. aus dem Wienschen Energieverhältnis 
= 17000 bez. h = 3. 10 _2; . 
J-Cr pol 
Die in diesem und dem folgenden Paragraphen benutzten 
radioaktiven Daten verdanke ich Herrn H. W. Schmidt, dessen 
sachkundiger Rat mich auch bei der Verwendung dieser Daten 
wesentlich unterstützt bat. 
§ 5. Über die Härte der /-Strahlen und die Impulsbreite 
der Röntgenstrahlen. 
Als theoretisches Maß für die Härte der /-Strahlen werden 
wir ihre Impulsbreite anzusehen haben. Sie ergibt sich leicht 
aus Figur 1 und zwar, wie ich schon früher für Röntgen- 
strahlen ausgeführt habe, für die verschiedenen Azimute cp von 
verschiedener Größe. Sehen wir nämlich in Figur 1 0‘ als den 
Anfangspunt, 0“ als den Endpunkt des Beschleunigungsweges 
an, so haben wir um 0' eine Kugel von dem willkürlichen 
Radius c T (T = der seit dem Beginn der Beschleunigung ver- 
flossenen Zeit), um 0“ eine Kugel vom Radius c (T — t) zu 
beschreiben (r = der ganzen Beschleunigungsdauer). Diese 
beiden Kugeln haben aber die Exzentrizität I und geben daher 
in verschiedenen Azimuten eine verschiedene Dicke der Störungs- 
zone oder eine verschiedene Impulsbreite. Der Mittelwert der 
Impulsbreite beträgt nach dem Gesagten 
(23) = c r 
71 . 
und entspricht dem Azimut cp = — ; ihr Minimalwert gehört 
ersichtlich zum Azimut cp — 0 und beträgt / m i n = er — l, ihr 
Maximalwert tritt für cp = n auf und beträgt / m as = c t - p Z, 
