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A. Sommerfeld 
der sich nach (23) und (19 a) (konstante Eigenbeschleunigung) 
berichtigt zu: 
(24 a) 
i — V i — ß* 
= 1 
1 + Vi-ß 1 2 
ß 
Auch dieser Wert wäre für y-Strahlen noch weiter zu be- 
Jl 
richtigen. Zu dem Azimut cp — } , auf das sich dieser Wert 
bezieht (vgl. (23) und (23 a)), gehört ja nach unseren Figuren 
bei harten y - Strahlen nur eine sehr geringfügige Energie; 
vielmehr wird das Maximum der Energie nach den Näherungs- 
formeln (5) und (6) unter einem Winkel cp — y f y ausge- 
strahlt, zu dem bei kleinem y ein Wert von 
cos cp = 1 — i y = 1 — | (1 — ß) 
gehört. Für diesen Winkel wird die zugehörige Impulsbreite 
nach (23 a) und (19 a): 
= i (i +Kj- g - 1 + * (i - ß) 
v /> 
oder 
Der genaue Wert wäre, wenn cp = cp m den Winkel maxi- 
maler Emission bedeutet, nach Gleichung 23 a : 
1 + 1 T— ~ß a 
— x- cos (p m 
P 
Allen diesen Formeln für die mittlere oder malsgebende Im- 
pulsbreite ist gemeinsam eine gesetzmäßige Abnahme der 
Impulsbreite mit zunehmender Geschwindigkeit. Die Impuls- 
breite ist oo für ß — 0 und fällt für ß — 1 bis zu 2 l nach (24), 
bis zu l nach (24a), bis zu 0 nach (24b) und (24c) herab. Der 
Abnahme der Impulsbreite entspricht nach allgemeiner An- 
schauung eine Zunahme der Härte. Diese wächst also, unter 
der vorläufigen Voraussetzung eines im wesentlichen gleich 
(24 c) 
X = l 
