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A. Sommerfeld 
nach Gleichung (24 b) und (20) als Impulsbreite für die Rich- 
tung maximaler Emission: 
(25) 
x = 
»W Eß 
6 71 c~ Ey 
ähnlich für Röntgenstrahlen nach Gleichung (24 a) und (20) 
Jt 
als Impulsbreite für die Richtung cp — - (oben mit k m be- 
zeichnet) : 
(25 a) 
m. 
E k 1 + 1 1 - ß- 
6 ix c~ E r p 0 i 1 i — 
Nach dem vorigen Paragraphen ist 
6 Ti c 2 m n 
- 1,8.10 
-13 
und nach Wien-Baßler 
E k 
Ey pol 
10 4 
1,35 ’ 
0 = 0,43, 
also für die recht harten Wienschen Röntgenstrahlen: 
(26) k = 3.10 ~ 9 . 
Für die ^-Strahlen ergibt sich analog nach Gleichung (25) 
und der Tabelle von p. 26 : 
RaE UrX RaC 
k = 3.10- 11 1.10- 11 . . . 2.10 — 12 5.10 13 
Die Abnahme der Impulsbreite mit wachsender Geschwin- 
digkeit gilt also für die ganze Reihe von den Röntgenstrahlen 
bis zu den y-Strahlen des Radiums; ihr entspricht qualitativ 
die Zunahme der durch den Absorptionskoeffizienten bestimmten 
Härte in der Tabelle von p. 37. 
Nehmen wir die Hypothese des vorigen Paragraphen hinzu, 
