Über die Struktur der /-Strahlen. 
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E 
Ek 
mit dem Planck- 
pol 
nach der das Energieverhältnis bez. ^ 
sehen h zusammenhängt, so ergibt sieb eine Formel, die X 
ohne Zuhilfenahme von Energiebeobachtungen ledig- 
lich aus der Geschwindigkeit bestimmt. Man erhält so 
aus (25) und (22) für /-Strahlen : 
(27) 
X = 
h 1 
ß 2 
(1 _Ki-/p)(i+i/^j(i+|)) 
und aus (25 a) und (22a) für Röntgenstrahlen einfacher: 
(27 a) X 
h Vl-ß 2 
m 0 c ß 2 
(1 + Kl— /S 2 ) = 
A AAAA 
m 0 c 1 _ Kl — /? 2 
Aus der letzten Gleichung folgt mit 
h = 6,55.10- 27 , ß — 0,43 
und 
1 = Cmagn _J_ _ 1,7.1 0 7 
m Q c m 0 estat 4,7.10 ~ 10 
der mit dem obigen Werte (26) nahe übereinstimmende Wert 
(26 a) X = 2.10- 9 . 
Diese nahe Übereinstimmung entspricht natürlich dem Um- 
stande, daß wir im vorigen Paragraphen das von Wien be- 
obachtete und auf Polarisation korrigierte Energieverhältnis 
77* 
— — sehr nahe aus dem Planckschen Werte von h be- 
E r poi 
rechnen konnten. 
Der zu (27 a) führende Weg über (22 a) und (25 a) war 
ersichtlich recht indirekt. Der Einfachheit des Resultates ent- 
spricht besser die folgende direkte Ableitung. Die Impulsbreite 
für cp = ^ ist nach (23 a) 
X — c r; 
die Hypothese des Wirkungsquantums, angewandt auf den 
Absorptionsvorgang der Bremsung, liefert: 
