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A. Sommerfeld 
(28) T-Ekin = h, 
also in Übereinstimmung mit (27a): 
cli h K 1 — j i 2 
^kin ~ m 0 c i _ Kl — ß » ' 
Der etwas komplizierte Ausdruck, den wir in (27) fanden, 
rührt nur daher, daß wir als emittierte Energie der radio- 
aktiven Prozesse nicht die kinetische, sondern die gesamte 
Energie E -j- E p nahmen und daß wir die Impulsbreite nicht 
TZ 
für cp = — . sondern für cp — cp m&x bestimmten. 
Der Wert (26) für / ist etwa 25 mal so groß wie der 
von Wien in der früher zitierten Arbeit berechnete Wert 
A = 1,15.10 1 °. Der Grund der Abweichung liegt weniger in 
der Verschiedenheit der Formeln (Wien rechnete damals nach 
der Absoluttheorie und mit konstanter Verzögerung v, bei ihm j 
genannt, wir nach der Relativtheorie mit konstanter Eigen- 
beschleunigung £ n ) als vielmehr in unserer Reduktion auf den 
polarisierten Anteil der Röntgenstrahlung, durch welche wir 
einen Faktor 20 einführten. Offenbar stellt diese unsere Be- 
rechnung von l nur eine Modifikation des ursprünglichen 
Wienschen Gedankens dar. 
Aber auch die Berechnung von X aus dem Planckschen h 
ist an sich nicht neu. Sie wurde von Wien 1 ) auf die sekundären 
Kathodenstrahlen, von Stark 2 ) auf die primären angewandt. 
Bei beiden wird die mit (28) analoge Gleichung benutzt: 
^kin — h v, v = ° . 
Daß dabei unter Anlehnung an die Optik v als Schwin- 
gungszahl, / als Wellenlänge bezeichnet und daß E^ lD nach 
T)l 
der gewöhnlichen Formel durch , ausgedrückt wird, ist 
natürlich kein bemerkenswerter Unterschied. 
0 Göttinger Nachr. 1907. 
2 ) Physikal. Zeitschr. 8, 881, 1907. 
