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A. Sommerfeld 
Fähigkeit und Polarisation, so gut wie diese Ergebnisse durch 
die Plancksche Entdeckung nicht beeinträchtigt, sondern nur 
in Bezug auf die Entstehung und Vernichtung der optischen 
Wirkungen ergänzt werden, ebensogut können alle Folgerungen 
aus der Impulstheorie der Röntgenstrahlen mit dem Wirkungs- 
quantum vereinigt werden, die Struktur und Polarisation der 
Röntgenstrahlen, von der ich in der genannten früheren Note 
gehandelt habe, die Ungleichförmigkeit der Härte unter ver- 
schiedenen Azimuten, von der im Anfang dieses Paragraphen 
die Rede war, die Beugung der Röntgenstrahlen, auf die ich 
demnächst zurückzukommen hoffe. 
Aus unserem Zusammenhang zwischen der Stärke und Härte 
der polarisierten Röntgenstrahlung mit dem Wirkungsquantum 
ergeben sich eine Reihe von Konsequenzen . die der experi- 
mentellen Prüfung wert sind. Die Stärke der polarisierten 
Strahlung müßte vom Material der Antikathode unabhängig 
sein nach Gleichung (22 a), ebenso ihre Impulsbreite nach Glei- 
chung (27 a), die ihrem absoluten Wert nach aus Beugungs- 
bildern 1 ) zu entnehmen wäre, die sich aber qualitativ wohl 
auch in den Absorptionsmessungen zeigen müßte. Es müßte 
also der polarisierte Anteil bei einer Kohlenantikathode gleich 
groß sein wie der polarisierte Anteil bei einer Platinanti- 
kathode bezogen auf den gleichen Wert der lvathodenstralil- 
energie. Der Unterschied beider würde nur in einer verschie- 
denen Größe des unpolarisierten (Fluoreszenzanteils) liegen. 
Der polarisierte Anteil müßte in ganz bestimmter Weise, nach 
Gleichung (22a), von der Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen, 
also der Spannung abhängen, nämlich im wesentlichen der 
') Aus Beugungsbildern des polarisierten Anteils (!), die sich schwerlich 
werden realisieren lassen. Ich habe früher aus den Haga- V indschen 
Beugungsbildern auf i — 1,310“ 8 geschlossen. Dieses A würde einer 
geringeren Geschwindigkeit der Kathodenstrahlen, nämlich, nach Glei- 
chung (27a) berechnet, dem Werte ß = 0,19 entsprechen, also etwa der 
Hälfte des recht hohen Wien’schen Wertes ß = 0,43. Jedoch bedarf 
meine damalige Folgerung der Nachprüfung an den neueren Aufnahmen 
von Walter und Pohl und ist auch der Methode nach zu verschärfen. 
