Über die Struktur der /-Strahlen. 
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der Gleichung (22) und des Planckschen Wertes h = 6,55. 10~' 27 . 
Setzt man <5 = 1 1 — ß 2 , so wird: 
iy^(l-VT^-l?) = r ^= 1,6.10-3, <$ _ 4.10~ 2 , 
ß = 1 — 8.10-ü 
Die verhältnismäßig große Energie der /-Strahlen des 
Radiums würde also nach unserer theoretischen Formel auf 
einen viel größeren W'ert für die hei der Emission der /^-Strahlen 
maßgebende Geschwindigkeit der //-Strahlen schließen lassen, 
als er direkt beobachtet wmrde; damit würde sich eine noch 
viel größere Unsymmetrie und Einseitigkeit der /-Strahlemission 
ergeben, als sie Figur 2 selbst für ß — 0,99 zeigt. Natürlich 
ist unser Schluß sehr unsicher, da er außer auf der Hypothese 
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des Wirkungsquantums ganz auf der Größe 2 für ~ beruht. 
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Auch die Härte der /-Strahlen des Radiums (vgl. p. 37) 
gestattet einen ungefähren Schluß auf die Ursprungsgeschwin- 
digkeit der für ihre Aussendung maßgebenden //-Strahlen. Da 
die Härte der /-Strahlen von Ra größer als diejenige von UrX 
ist, wird man auch schließen dürfen, daß das maßgebende ß 
größer als 0,92 sei. Es bleibe aber nicht unerwähnt, daß die 
p. 26 zitiei'te Untersuchung von Russell und Soddy die Be- 
rechtigung solcher Schlüsse beanstandet. 
Neben dieser physikalischen Voraussetzung über die 
hohen //-Strahlgeschwindigkeiten beim Ra haben wir noch die 
mathematischen Voraussetzungen zu prüfen, die wir zur 
Vereinfachung der Rechnung gemacht haben. Sie betreffen 
den quasistationären Charakter, die Geradlinigkeit und Gleich- 
mäßigkeit des Beschleunigungsvorganges. 
a) Quasistationäre Bewegung. 
In den Ausgangsformeln 2) und 4) war von der Ausdeh- 
nung des Elektrons oder vom „Elektronenradius“ nicht die 
Rede; auch werden diese Formeln in § 7 nach den Methoden 
der Relativitätstheorie unter der ausdrücklichen Voraussetzung 
