Über die Struktur der /-Strahlen. 
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der Röntgenstrahlen hinzu. Mit den angeführten Werten von 
V V 
— , — , ... ergibt sich durch direkte Ausrechnung für 
v v, ° 
n = 
2 
3 
4 
N = 
0,29 
0,14 
0,08 
i 
i 
II 
0,04 
0,03 
0,02 
Die letzte Zeile 
zeigt, daß 
N wie 
n~~ abnimmt, 1 ) mithin 
große n sehr klein wird. 
Da wir 
in § 4 die beobachtete 
(resp. die aus den Beobachtungen geschlossene) polarisierte 
Energie der Röntgenstrahlen in vorzüglicher Übereinstimmung 
fanden mit der aus dem Wirkungsquantum unter der An- 
nahme einer Absorption in einem Zuge berechneten Energie, 
ergibt sich die unter der Annahme von n Teilbremsungen 
berechnete Energie zu klein. Jene Übereinstimmung kann 
also vom Standpunkte des Wirkungsquantums aus als Beleg 
dafür angesehen werden , daß die Erzeugung der Röntgen- 
strahlen ein intramolekularer Prozeß ist und in einem Zuge 
erfolgt. 
Gibt man diesen Schluß zu, so verliert auch im Falle 
der Röntgenstrahlen die Annahme eines geradlinigen Brems- 
weges und der gleichmäßigen Beschleunigung den Anschein 
der Willkür. 
§ 7. Berechnung der Ausstrahlung nach den Methoden der 
Relativitätstheorie. 
Die große Vereinfachung, welche die Relativitätstheorie 
nicht nur für die physikalische Auffassung sondern auch für 
die mathematische Durchrechnung der elektromagnetischen 
Probleme gebracht hat, zeigt sich recht deutlich, wenn wir 
an die Ableitung der Ausstrahlungsformel (2) gehen. Ich 
knüpfe dabei an eine Arbeit 2 ) an, in der ich die Minkowski- 
1 ) Genauer wie n~ 2 (1 -f- i log »<)• 
2 ) Annalen der Physik 33, 649, 1910. 
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