Über die Struktur der /-Strahlen. 
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Bilden wir andrerseits das Produkt (9^ 33) aus (41) und 
(38 a), so kommt 
(9t SB) = (1 — /? cos y) y==p, • 
Somit wird schließlich nach (37 b): 
f = 
ev 
1 
4 Jtc-r (1 — ß cos cp) 
- (0, 0, sin 99, i sin 2 99, — i sin cp cos 99, 0). 
Vergleichen wir hiermit den Aufbau des Feldvektors f 
O ' 
aus magnetischer und elektrischer Feldstärke: 
f = (§„ ~ —täyi —*€*). 
so folget : 
£>* = 
ev 
sin cp 
4 n c 2 r (1 — ß cos cp)' 
@c = 0, 
— ev sin 2 cp 
4 n c 2 r (1 — ß cos cp) 3 ' 
_ ev sm cp cos 99 
” 4 Tr c 2 r (1 — ß cos 99) 
3 ’ 
£x = 0, 
= 
Für die resultierenden Feldstärken § und (g ergibt sich 
also einfach: 
(41) 
_ ev sin 99 
4 71 c- r (1 — ß cos cp ) 3 
sowie die bekannte Regel 
§ 1 (5 oder (lp(g) = 0. 
Die beiden letzten Aussagen haben eine besonders ein- 
O 
fache vierdimensionale Bedeutung; sie besagen, daß die beiden 
Invarianten des Sechservektors (ff) und (ff*) verschwinden, 
indem die erstere den Wert £) 2 — (g 2 , die letztere den Wert 
2 (|) (5) hat. In großer Entfernung von der Strahlungsquelle 
hat also das emittierte Feld die Struktur eines speziellen Sechser- 
vektors (einfaches Flächenstück, (ff*) — 0) von verschwinden- 
dem Flächeninhalt ((ff) = 0). 
