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W. M. Kutta 
diesen Punkten in der Abbildung t : und t 2 , so ist die Strö- 
mungsfunktion 
w . f (t - t f ) (t — t a )dt 
11 ’’ V(t - - b ,) (/ - b[) (t - 61) (/ - 
mit AT als reeller Konstante. Die allgemeinste Zirkulations- 
strömung um die beiden Kreise ohne Wirbel im Endlichen 
wird als Summe beider Ansätze für W gefunden; M und N 
bestimmen die Geschvvindigkeitskomponenten im Unendlichen, 
in Richtung der Zentrale und senkrecht dazu. Die willkür- 
lichen Werte und t 2 bestimmen zusammen die Stärke des 
Kreisens je um die beiden Kreise K und K‘ und damit auch 
die Stärke der Zirkulation um das gesamte System und endlich 
den Auftrieb des Systems. 
Ist nun die Abbildung des Paares von Konturen C und C' 
auf beliebige Kreise K und K‘ als z = F(£) geleistet, so ist 
auch die allgemeinste Zirkulationsströmung um C und C' ge- 
funden. Aber auch jedes beliebige Paar von Kreisen Ki und 
K\, welche K und K‘ umschließen — oder doch die Singu- 
laritäten der Abbildung- umschließen und die Eindeutigkeit im 
Außengebiet gewährleisten — , liefert ein Paar von Konturen 
C\ und Cl, deren allgemeinste Umströmung mit Zirkulation 
bekannt ist. Enthalten C und C' Spitzen oder Ecken, so zeigt 
die Abbildungsfunktion F(£) dort Verzweigungspunkte, die auf 
K und K‘ liegen. Logt man dann K\ und Kl so, daß ihre 
Peripherie je nur einen Verzweigungspunkt enthält, so enthalten 
C\ und Cl je nur eine Spitze. Wählt man endlich — a, und 
t 2 = a 2 so, daß diese Spitzen Spaltungspunkte werden, so ist 
dadurch eine eindeutige Zirkulationsströmung um die je ein- 
seitig zugesjhtzten Konturen C\ und Cl mit überall endlicher 
Geschwindigkeit gefunden. 
O O 
Übrigens könnte man theoretisch auch für eine zweifach 
zugespitzte Kontur C 1 und eine spitzenlose Cl eine Strömung 
mit überall endlicher Geschwindigkeit aufstellen, indem man 
und t 2 so wählt, daß beide Spitzen Spaltungspunkte werden. 
