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W. M. Kutta 
Weiter ist in die Entwicklung von , an der Hinter- 
dz 
kante z 2 die Bedingung einzuführen, daß dort der unendlich 
große Term in der Geschwindigkeit verschwinden soll. Das 
glatte Abströmen geschieht dann dort in Richtung der Winkel- 
halbierenden des Winkels der beiden die Sichel bildenden Bögen. 
Die Bedingung liefert die Gleichung 
c — 2 (c l sin 2 d -f- c 2 cos 2 d), 
woraus 
folgt. 
'ln r t sin a . 
c = - V — i — cos (d -f ß) 
ln — y sin d 
Der Auftrieb auf die Einheit der Sehne und Einheitsbreite 
der Fläche (senkrecht zur Ebene .?), also auf die Flächeneinheit 
der Sehnenfläche des Zylinders vom Sichelquerschnitt bezogen, 
ist demnach 
710 V 2 
cos (d + ß ) 
sin d 
= TT o V 2 
1 — 
sin ß cos ß • tg 
«, + a 2 
Zum Vergleich setzen wir die Formel für den Auftrieb 
eines reinen Kreisbogens mit derselben Sehne, aber dem Bogen- 
maß a, -{- a 2 hinzu. Dies ist ein Bogen, der die Sichehvinkel 
gerade halbiert. Der Auftrieb ist für ihn 
= 71 O V 2 
sin ß -f- cos ß • tg 
b + 
4 
wie man sieht, kleiner als der oben berechnete. 
Für kleine Winkel a, und u 2 und insbesondere für kleine 
Sichelwinkel y — a l — a 2 ist der Unterschied zwischen beiden 
Werten relativ nicht bedeutend. Für das Zahlenbeispiel 0^=15° 
einer Wölbung von als entsprechend, und a 9 = 74°, 
lo,2 Sehne 
